Hvis mellemlagskapacitansen ikke er stor nok, vil det elektriske felt blive fordelt over et relativt stort område af printkortet, således at mellemlagsimpedansen reduceres, og returstrømmen kan flyde tilbage til det øverste lag. I dette tilfælde kan det felt, der genereres af dette signal, interferere med feltet fra det nærliggende skiftende lagsignal. Dette er slet ikke, hvad vi havde håbet på. Desværre er lagene langt fra hinanden på et 4-lags printkort på 0,062 tommer, og mellemlagskapacitansen er lille.
Når ledningerne skifter fra lag 1 til lag 4 eller omvendt, vil dette problem, som vist på billedet, opstå.

Diagrammet viser, at når signalet bevæger sig fra lag 1 til lag 4 (rød linje), skal returstrømmen også skifte plan (blå linje). Hvis signalets frekvens er høj nok, og planerne er tæt på hinanden, kan returstrømmen flyde gennem lagkapacitansen, der findes mellem jordlaget og effektlaget. Men på grund af manglen på en direkte ledende forbindelse for returstrømmen afbrydes returvejen, og vi kan betragte denne afbrydelse som en impedans mellem planerne vist som vist nedenfor.

Hvis mellemlagskapacitansen ikke er stor nok, vil det elektriske felt blive fordelt over et relativt stort område af printkortet, således at mellemlagsimpedansen reduceres, og returstrømmen kan flyde tilbage til det øverste lag. I dette tilfælde kan det felt, der genereres af dette signal, interferere med feltet fra det nærliggende skiftende lagsignal. Dette er slet ikke, hvad vi havde håbet på. Desværre er lagene på et 4-lags printkort på 0,062 tommer langt fra hinanden (mindst 0,020 tommer), og mellemlagskapacitansen er lille. Som et resultat opstår den ovenfor beskrevne elektriske feltinterferens. Dette forårsager muligvis ikke problemer med signalintegriteten, men det vil helt sikkert skabe mere EMI. Derfor undgår vi at skifte lag, når vi bruger kaskaden, især for højfrekvente signaler såsom ure.
Det er almindelig praksis at tilføje en afkoblingskondensator nær overgangshullet for at reducere impedansen, som returstrømmen oplever, vist som vist nedenfor. Denne afkoblingskondensator er dog ineffektiv for VHF-signaler på grund af dens lave selvresonansfrekvens. For AC-signaler med frekvenser højere end 200-300 MHz kan vi ikke stole på, at afkoblingskondensatorer skaber en lavimpedans returvej. Derfor har vi brug for en afkoblingskondensator (til under 200-300 MHz) og en relativt stor interboardkondensator til højere frekvenser.

Dette problem kan undgås ved ikke at ændre laget af nøglesignalet. Den lille interboardkapacitans på firelagskortet fører dog til et andet alvorligt problem: effektoverførsel. Digitale clock-ic'er kræver typisk store transiente strømforsyninger. Efterhånden som stignings-/faldetiden for IC-udgangen falder, er vi nødt til at levere energi med en højere hastighed. For at skabe en ladningskilde placerer vi normalt afkoblingskondensatorer meget tæt på hver logisk IC. Der er dog et problem: Når vi går ud over de selvresonante frekvenser, kan afkoblingskondensatorer ikke effektivt lagre og overføre energi, fordi kondensatoren ved disse frekvenser vil fungere som en induktor.
Da de fleste IC'er i dag har hurtige stige-/faldetider (ca. 500 ps), har vi brug for en yderligere afkoblingsstruktur med en højere selvresonansfrekvens end afkoblingskondensatorens. Mellemlagskapacitansen på et printkort kan være en effektiv afkoblingsstruktur, forudsat at lagene er tæt nok på hinanden til at give tilstrækkelig kapacitans. Derfor foretrækker vi, udover de almindeligt anvendte afkoblingskondensatorer, at bruge tætliggende effektlag og jordlag til at forsyne digitale IC'er med transient effekt.
Bemærk venligst, at på grund af den almindelige fremstillingsproces for printkort har vi normalt ikke tynde isolatorer mellem det andet og tredje lag af firelagskortet. Et firelagskort med tynde isolatorer mellem det andet og tredje lag kan koste meget mere end et konventionelt firelagskort.